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东莞商城网站建设价格,wordpress如何用API采集,西安seo公司,wordpress cdc球坐标下狄拉克方程的变量分离与谱理论 在研究涉及旋转对称势的狄拉克哈密顿量时，变量分离是一种常用且重要的方法。下面我们将深入探讨这一过程以及相关的谱理论。 1. 算子与谱的基本性质 首先，存在一个形如 $Zv$ 的形式，其中 $v$ 是微分方程（7.3.6）在 $\lambda = \fra…球坐标下狄拉克方程的变量分离与谱理论在研究涉及旋转对称势的狄拉克哈密顿量时，变量分离是一种常用且重要的方法。下面我们将深入探讨这一过程以及相关的谱理论。1. 算子与谱的基本性质首先，存在一个形如 $Zv$ 的形式，其中 $v$ 是微分方程（7.3.6）在 $\lambda = \frac{1}{\rho}$ 时关于变量 $r$ 的分布解，并且分布核（7.3.11）在 $0$ 和 $\infty$ 附近都是 $L^2$ 的。算子 $U$ 作为从 $H^2$ 到 $H^2$ 的映射，是一个等距映射，其值域为 $H^2_{ac}$，并且满足 $U^U = 1$，$U^(V (r))^{\sim}U = \frac{1}{r} = V (r)$。这意味着酉算子 $U$ 能将修正后的势 $(V(r))^{\sim}$ 转换为未受扰动的势 $V(r)$。在负实轴上，最多只有离散谱。2. 球坐标的引入为了对狄拉克方程进行变量分离，我们引入球坐标。在 $\mathbb{R}^3$ 中，球坐标的表示为：[\begin{cases}x_1 = r \sin \theta \cos \phi \x_2 = r \sin \theta \sin \phi \x_3 = r \cos \theta\end{cases}]其中 $0 \leq r \infty$，$0 \leq \theta \leq \pi$，$0 \leq \phi \leq 2\pi$。其逆变换为：[\begin{cases}